Teorie Fyzikálního měření
Měření116 s. / 1. roč. / pdf
1. TEORIE FYZIKÁLNÍHO MĚŘENÍ1.1. Reprodukovatelnost výsledků měření jako základ vědecké metodyVědecká metoda je principiální přístup současné vědy k pozorovaným jevům. Jde o získávání znalostí o objektech a jevech pomocí pozorování, logické indukce a dedukce.Logická indukce je logický úsudek vyvozující z jedinečných pozorovaných skutečností obecně platnou zákonitost. Pozorujeme-li u objektu O1 skutečnost Z, u objektu O2 skutečnost Z atd. až po N-tý objekt ON, pak při vysokém počtu N pozorování p...
|
|
6,3 |
1x |
|
Měření parametrů radioakivního záření soupravou gama beta
Měření8 s. / 2. roč. / doc
AnotaceStanovte úroveň pozadí v laboratoři za pomocí indikátoru záření a digitálního čítače, abyste získali potřebné hodnoty pro následující měření. Posléze změřte závislost počtu impulzů na vzdálenosti zdroje od detektoru ve 4 pevně daných vzdálenostech pro záření beta a na závěr zjistěte polovrstvu materiálu pro záření gama PomůckyDetektor (GMT)Čítač s nastavitelnou dobou měřeníŠkolní zdroj záření gama a betaSestava tlumících materiálůDržák na 4 vzdálenosti umístěná zdroje zářeníPostup měření ...
|
|
0,2 |
0x |
|
Fyzikální měření - zadání
Měření36 s. / 1. roč. / rar
.RAR soubor obsahuje:0. Měření objemu1. Moment setrvačnosti s užitím pohybové rovnice2. Poloměr setrvačnosti z fyzického kyvadla3. Gravitační zrychlení matimatického kyvadla4. Stokesův viskozimetr5. Kalorimetr6. Poissonova konstanta7. Fotoefekt8. Poissonova statistika
|
|
1,7 |
0x |
|
Měření plochy nepravidelného vzorku - vzorový protokol
Měření5 s. / 1. roč. / doc
ProblémA. Změření plochy povrchu vzorku plechu neznámé tloušťky a nepravidelného tvaru při znalosti tabulkových hodnot hustoty jeho materiálu s udanými nejistotami.B. Výpočet výsledné rozšířené nejistoty změřené plochy.Fyzikální princip měřeníV případě měření povrchu částečně deformovaného hliníkového plechu neznámé tloušťky se jedná o nepřímé měření. Velikost měřené veličiny je odvozená geometrickými vztahy od přímého délkového měření tloušťky , kterou považujeme za výšku velmi nízkého hranolu ...
|
|
0,2 |
0x |
|
Měření vlnové délky světla z ohybu na optické mřížce
Měření4 s. / 2. roč. / doc
ProblémUrčit vlnové délky světla z polohy interferenčních maxim vzniklých po průchodu světla optickou mřížkou. Na základě zjištěného spektra identifikovat použitý zdroj. Fyzikální princip měřeníNa světlo nebo elektromagnetické záření lze nahlížet dvěma komplementárními pohledy: jako na vlnění, nebo jako na proud částic, fotonů. Vlnovou povahu světla dokládají difrakční (ohybové) a interferenční jevy, s jeho částicovými projevy se můžete setkat například při studiu fotoelektrického jevu. Rozsah v...
|
|
3,8 |
0x |
|
Měření měrné tepelné kapacity látek kalorimetrickou metodou
Měření3 s. / - roč. / doc
Měření měrné tepelné kapacity dané látky je uskutečňováno v kalorimetru. Jeho tepelnou kapacitu je možno určit pomocí elektrického ohřevu. Do kalorimetru se nalije určité množství vody, do níž se ponoří topná spirála, míchačka a teploměr. V obvodu napájení spirály je zapojen voltmetr a ampérmetr, které umožňují stanovit příkon na ohřívací spirále P. Měří se teplota Ti po určitých časových intervalech. Nejprve se nechá teplota vody v kalorimetru ustálit, a potom se začne zahřívat za stálého míchá...
|
|
0,1 |
0x |
|
Měření rezonančních parametrů RLC obvodu
Měření7 s. / - roč. / doc
Působí-li periodická síla na systém schopný konat kmitavý pohyb, závisí amplituda kmitů systému nejen na velikosti maximální hodnoty působící síly, ale i na její frekvenci. Největší je amplituda nucených kmitů tehdy, shoduje-li se frekvence budící síly s vlastní frekvencí kmitajícího systému, tzv. rezonanční frekvencí. Závislost amplitudy kmitů systému na frekvenci působící síly nazýváme rezonanční křivkou. Útlumová charakteristika zachycuje průběh logaritmu kvadrátu poměru amplitudy při dané fr...
|
|
0,3 |
1x |
|
Měření modulu pružnosti ve smyku pomocí torzní tyče
Měření4 s. / - roč. / docx
ANOTACE: Měření modulu pružnosti v torzi lze realizovat pomocí měření doby kmitu torzního kyvadla na nosném drátu, na jednom konci upevněném. Pro kyvadlo o momentu setrvačnosti J upevněné na drátu kruhového průřezu poloměru r ve vzdálenosti l od jeho pevného konce je moment síly potřebný k pootočení kyvadla o úhel dán vztahem .Pohybová rovnice tvaruvede k řešení kde α je počáteční fáze a úhlová frekvence je dána vztahem .Odtud využitím vztahu mezi periodou a úhlovou frekvencí kmitů dostaneme pro...
|
|
0,1 |
0x |
|